전명석ㆍ염민선 고분자 과학과 기술 제 25 권 6 호 2014년 12월 483 그림 1. Simulation schemes according to time and length scales. n CM b i b i+1 그림 2. Conformational properties of coarse-grained polymer chain.11-14 대한 시뮬레이션 결과를 소개하고자 한다. 2. 본론 2.1 Bead-Spring 사슬의 구조 동력학 무수히 많은 단분자 monomer 로 이루어진 고분자 사슬 을 coarse-graining하기 위해, 그림 2와 같이 수십개 이상의 단분자를 1개의 모형 구 bead 에 집어 넣고 Nb개의 구를 전 체 사슬에 도입한다. 구와 구는 스프링으로 연결하는데, 스프 링 퍼텐셜을 어떤 모델 함수로 기술할 것이냐에 따라 사슬의 거동이 좌우된다. 일반적으로 반유연한 semiflexible 특성 으로 알려져 있는 생체고분자 사슬은, Warner 스프링으로 지칭되는 다음의 FENE finitely extensible nonlinear elastic 모델로 기술한다.11,12 E k l r l l i i i i FENE 2 2 ...

전명석ㆍ염민선 고분자 과학과 기술 제 25 권 6 호 2014년 12월 485 그림 4. Radius of gyration of xanthan chain with different screening effect κ−1 in no-flow field.14 a b 그림 5. Radius of gyration of xanthan chain with different κ−1 in a uniform flow along the Peclet number and b simple shear flow along the Weissenberg number.16 있는 전해질 농도에서 결정되는 전기이중층 electric double layer 의 함수로 표현되는 Debye-Hückel D-H 근사식으로 정전 상호작용을 반영함이 필요하다. 여기서도, 한정된 공간 에 있는 생체고분자인 경우는 구와 채널벽면 사이의 정전 상 호작용을 고려해야 한다. 만약에 구 표면 혹은 채널벽면에서 의 정전 퍼텐셜이 kBT/e 여기서, kBT는 볼쯔만 열에너지, e는 단위전하 보다 크다면, D-H 근사식이 아닌 엄밀한 수치해 가 요구된다. L-J와 D-H 퍼텐셜에 의해 생체고분자 사슬에 서의 배제부피 excluded ...

전명석ㆍ염민선 고분자 과학과 기술 제 25 권 6 호 2014년 12월 487 따른 궤적좌표 trajectory 를 얻게 되면, 지연시간 lag time 간격 δt에 대한 질량중심의 평균제곱변위 mean square displacement, MSD 를 산출할 수 있다. 이를 자기확산 selfdiffusion 과 연결해주는 Einstein-Smoluchowsky 관계식 으로부터 나란하게 움직이는 병진 translational 확산계수 를 구할 수 있다.13 외부 유동이 있는 경우는, 용액 진행 방향 에 대한 δt 동안의 사슬자체의 평균이동을 MSD에서 제외한 아래 식을 적용해야 한다. CM CM 2 3 lim 6 D T t t t t V t D t δ t δ δ →∞ δ − − − = R R 9 그림 8에서 균일한 유동과 단순전단 유동에서 잔탄 사슬 의 병진확산을 비교하였다. 선회반경 RG과 달리 병진확산계 수는 균일한 유동에서도 유동 세기가 증가하면 확실히 증가 하는 거동을 보이고 있다. 또한, 용액의 전해질 농도...

허 준 고분자 과학과 기술 제 25 권 6 호 2014년 12월 489 그림 1. 트렌치 기판을 이용한 블록 공중합체 유도자기조립 과정. 그림 2. 8-site bond fluctuation 모델 우측 에 의한 dynamic Monte Carlo 모사 방법의 개요.  의 시간에  위치에 있는 임의의 비드 가 random hopping unit vector e에 의해 hopping하고 hopping 전후의 시스템 에너 지 차인  ′     로부터 얻어지는 전이 확률 →′에 의해  시간 후의 위치   를 업데이트하는 과정을 보여주고 있다. 플레이트안에서 블록 공중합체 용융물의 자기조립을 유발시 켜, 자기조립 패턴을 템플레이트의 형태와 같거나 방향성을 갖도록 복제시키는 방법이며 그림 1 ,7 템플레이트의 반복 주기보다 수배수십 배 작은 패턴화와 패턴의 LER line edge roughness 의 향상이 가능하다. �...

허 준 고분자 과학과 기술 제 25 권 6 호 2014년 12월 491 그림 4. 트렌치 내에서 블록 공중합체 라멜라 배향도의 시간적 변화. 그림 5. 시간적 변화에 따른 블록 공중합체 라멜라 정렬 구조  =32 a t =2×106 MCS Monte Carlo steps ; b t =5×106 MCS ; c t = 1×107 MCS 그림 6. 시간적 변화에 따른 블록 공중합체 라멜라 정렬 구조  =21 a t=2×106 MCS Monte Carlo steps ; b t =5×106 MCS ; c t = 1×107 MCS 돌 구조를 치유할 수 있는 열역학적 또는 분자구조적 요인을 최적화하는 것은 그래포 에픽택시를 이용한 블록 공중합체 유도자기조립 연구에 있어서 매우 중요하다. 대표적인 열역 학적 제어 요인에 의한 방법은 온도나 솔벤트 어닐링 solvent annealing 12 방법에 의해 으로 특성화되는 블록 공중합 체의 상분리 정도를 조절하는 방법이다. 어닐링 온도에 따른 열적 에너지 kT 에 대한 비친�...